Загальна теорія відносності

У цитованій вже книзі А. Ейнштейн запитує: “Чи можемо сформулювати фізичні закони таким чином, щоб вони були справедливі для всіх систем координат, не тільки для систем, що рухаються прямолінійно і рівномірно, але і для систем, що рухаються абсолютно довільно по відношенню один до одного? “[8]. І відповідає: “Це виявляється можливим” [9].
Втративши в спеціальної теорії відносності свою “незалежність” від рухомих тіл і один від одного, простір і час як би “знайшли” один одного в єдиному просторово-часовому чотиривимірному континуумі. Автор континууму математик Герман Мінковський опублікував в 1908 р роботу “Підстави теорії електромагнітних процесів”, в якій стверджував, що відтепер простір саме по собі і час саме по собі повинні бути зведені до ролі тіней і тільки деякий вид з’єднання обох повинен як і раніше зберігати самостійність. Ідея А. Ейнштейна і полягала в тому, щоб представити всі фізичні закони як властивості цього континууму, як його метрику. З цією новою позиції А. Ейнштейн розглянув закон тяжіння І. Ньютона. Замість сили тяжіння він став оперувати полем тяжіння. Поля тяжіння були включені в просторово-часової континуум як його “викривлення”. Метрика континууму стала неевклідової, “рімановской” метрикою. “Кривизна” континууму стала розглядатися як результат розподілу рухомих в ньому мас. Нова теорія пояснила не згоден з ньютоновским законом тяжіння траєкторію обертання Меркурія навколо Сонця, а також відхилення променя зоряного світла, що проходить поблизу Сонця.
Так з фізики було елімінувати поняття “інерціальної системи координат” і обгрунтоване твердження узагальненого принципу відносності: будь-яка система координат є однаково придатною для опису явищ природи.


1 Star2 Stars3 Stars4 Stars5 Stars (1 votes, average: 5.00 out of 5)

Загальна теорія відносності